Câmp gluonic

Pentru informații suplimentare, vezi Calculul Ricci, Grup unitar special și Cromodinamică cuantică

Teoria cuantică a câmpurilor
Diagrama Feynman
Istorie
Fundal Teoria câmpurilor Electromagnetism Interacțiune slabă Interacțiune tare Mecanica cuantică Teoria relativității restrânse Teoria relativității generale Teoria gauge Teoria Yang–Mills
Simetrii Simetrie in mecanica cuantică Simetria C Simetria P Simetria T Simetria Lorentz Simetria Poincaré Simetria gauge Ruperea explicită a simetriei Ruperea spontană a simetriei Sarcina Noether Sarcina Topologică
Ecuații Ecuația lui Dirac Ecuația Klein–Gordon Ecuațiile Proca Ecuația Wheeler–DeWitt Ecuațiile Bargmann–Wigner
Modelul standard Electrodinamica cuantică Interacțiunea electroslabă Cromodinamică cuantică Mecanism Higgs
Teorii incomplete Teoria coardelor Supersimetrie Technicolor Teoria întregului Gravitație cuantică
Oameni de știință Adler Anderson Anselm Bargmann Becchi Belavin Bell Berezin Bethe Bjorken Bleuer Bogoliubov Brodsky Brout Buchholz Cachazo Callan Coleman Dashen DeWitt Dirac Doplicher Dyson Englert Faddeev Fadin Fayet Fermi Feynman Fierz Fock Frampton Fritzsch Fröhlich Fredenhagen Furry Glashow Gelfand Gell-Mann Glimm Goldstone Gribov Gross Gupta Guralnik Haag Heisenberg Hepp Higgs Hagen 't Hooft Iliopoulos Ivanenko Jackiw Jaffe Jona-Lasinio Jordan Jost Källén Kendall Kinoshita Klebanov Kontsevich Kuraev Landau Lee Lehmann Leutwyler Lipatov Łopuszański Low Lüders Maiani Majorana Maldacena Migdal Mills Møller Naimark Nambu Neveu Nishijima Oehme Oppenheimer Osterwalder Parisi Pauli Peskin Plefka Polyakov Pomeranchuk Popov Proca Rubakov Ruelle Salam Schrader Schwarz Schwinger Segal Seiberg Semenoff Shifman Shirkov Skyrme Sommerfield Stora Stueckelberg Sudarshan Symanzik Thirring Tomonaga Tyutin Vainshtein Veltman Virasoro Ward Weinberg Weisskopf Wentzel Wess Wetterich Weyl Wick Wightman Wigner Wilczek Wilson Witten Yang Yukawa Zamolodchikov Zamolodchikov Zee Zimmermann Zinn-Justin Zuber Zumino

În fizica teoretică a particulelor elementare, câmpul gluonic este un câmp cvadrivectorial care caracterizează propagarea gluonilor în interacțiunea tare dintre quarcuri. Acesta joacă același rol în cromodinamica cuantică ca și potențialul electromagnetic cu patru componente în electrodinamica cuantică. – câmpul gluonic construiește tensorul intensității câmpului gluonic.

De-a lungul acestui articol, indicii latini iau valorile 1, 2, ..., 8 pentru cele opt sarcini de culoare ale gluonilor, în timp ce indicii greci iau valorile 0 pentru componentele de timp și 1, 2, 3 pentru componentele spațiale ale vectorilor și tensorilor cvadridimensionali în spațiu-timp. În toate ecuațiile, se utilizează convenția de însumare pentru toți indicii de culoare și tensoriali, cu excepția cazului în care se specifică altfel.

Introducere

Gluonii pot avea opt sarcini de culoare, astfel încât există opt câmpuri, spre deosebire de fotoni care sunt neutri și astfel există doar un câmp fotonic.

Câmpurile gluonice pentru fiecare sarcină de culoare au câte o componentă „de timp” analogă potențialului electric și trei componente „spațiale” analoage potențialului vectorial magnetic. Folosind simboluri similare:

${\boldsymbol {\mathcal {A}}}^{n}(\mathbf {r} ,t)=[\underbrace {{\mathcal {A}}_{0}^{n}(\mathbf {r} ,t)} _{\text{temporale}},\underbrace {{\mathcal {A}}_{1}^{n}(\mathbf {r} ,t),{\mathcal {A}}_{2}^{n}(\mathbf {r} ,t),{\mathcal {A}}_{3}^{n}(\mathbf {r} ,t)} _{\text{spațiale}}]=[\phi ^{n}(\mathbf {r} ,t),\mathbf {A} ^{n}(\mathbf {r} ,t)]$

unde n = 1, 2, ... 8 n = 1, 2, ... 8 nu sunt exponenți, ci enumeră cele opt sarcini de culoare ale gluonilor, iar toate componentele depind de vectorul de poziție r al gluonului și de timp t. Fiecare ${\mathcal {A}}_{\alpha }^{a}$ este un câmp scalar, pentru o anumită componentă a spațiu-timpului și a sarcinii de culoare a gluonului.

Matricile Gell-Mann λ^a sunt opt matrici 3 × 3 care formează reprezentări matriciale ale grupului SU(3). Ele sunt, de asemenea, generatori ai grupului SU(3), în contextul mecanicii cuantice și al teoriei câmpurilor; un generator poate fi privit ca un operator corespunzător unei transformări de simetrie (vezi simetria în mecanica cuantică). Aceste matrici joacă un rol important în QCD, deoarece QCD este o teorie gauge a grupului gauge SU(3) obținută prin considerarea sarcinii de culoare ca definind o simetrie locală: fiecare matrice Gell-Mann corespunde unei anumite sarcini de culoare a gluonului, care la rândul său poate fi utilizată pentru a defini operatorii de sarcină de culoare. Generatorii unui grup pot forma, de asemenea, o bază pentru un spațiu vectorial, astfel încât câmpul gluonic total este o „suprapunere” a tuturor câmpurilor de culoare. În termeni de matrici Gell-Mann (împărțite la 2 pentru comoditate),

$t_{a}={\frac {\lambda _{a}}{2}}\,,$

componentele câmpului gluonic sunt reprezentate prin matrici 3 × 3, date de:

${\mathcal {A}}_{\alpha }=t_{a}{\mathcal {A}}_{\alpha }^{a}\equiv t_{1}{\mathcal {A}}_{\alpha }^{1}+t_{2}{\mathcal {A}}_{\alpha }^{2}+\cdots +t_{8}{\mathcal {A}}_{\alpha }^{8}$

sau, colectând acestea într-un vector de patru matrici 3 × 3:

${\boldsymbol {\mathcal {A}}}(\mathbf {r} ,t)=[{\mathcal {A}}_{0}(\mathbf {r} ,t),{\mathcal {A}}_{1}(\mathbf {r} ,t),{\mathcal {A}}_{2}(\mathbf {r} ,t),{\mathcal {A}}_{3}(\mathbf {r} ,t)]$

câmpul gluonic este:

${\boldsymbol {\mathcal {A}}}=t_{a}{\boldsymbol {\mathcal {A}}}^{a}\,.$

Derivată covariantă gauge în QCD

Definițiile de mai jos (și cea mai mare parte a notației) urmează pe K. Yagi, T. Hatsuda, Y. Miake și Greiner, Schäfer.

Derivata covariantă gauge D_μ este necesară pentru a transforma câmpurile quarcice în covarianță manifestă; derivatele parțiale care formează gradienții cu patru componente ∂_μ nu sunt suficiente. Componentele care acționează asupra câmpurilor quarcice triplete de culoare sunt date de:

$D_{\mu }=\partial _{\mu }\pm ig_{s}t_{a}{\mathcal {A}}_{\mu }^{a}\,,$

unde i este unitatea imaginară, iar

$g_{s}={\sqrt {4\pi \alpha _{s}}}$

este constanta de cuplaj adimensională pentru QCD, iar $\alpha _{s}$ este constanta de cuplaj tare. Diferiți autori aleg diferite semne. Termenul derivatei parțiale include o matrice unitate 3 × 3, care în mod convențional nu este scrisă pentru simplitate.

Câmpurile quarcice în reprezentarea triplet sunt scrise ca vectori coloană:

$\psi ={\begin{pmatrix}\psi _{1}\\\psi _{2}\\\psi _{3}\end{pmatrix}},{\overline {\psi }}={\begin{pmatrix}{\overline {\psi }}_{1}^{*}\\{\overline {\psi }}_{2}^{*}\\{\overline {\psi }}_{3}^{*}\end{pmatrix}}$

Câmpul quarcic ψ aparține reprezentării fundamentale (3), iar câmpul antiquarcic ψ aparține reprezentării conjugate complexe (3^*), conjugatul complex fiind notat cu * (nu cu bară).

Transformări gauge

Articol principal: Teoria gauge.

Transformarea gauge a fiecărui câmp gluonic ${\mathcal {A}}_{\alpha }^{n}$ care lasă tensorul intensității câmpului gluonic neschimbat este:

${\mathcal {A}}_{\alpha }^{n}\rightarrow e^{i{\bar {\theta }}(\mathbf {r} ,t)}\left({\mathcal {A}}_{\alpha }^{n}+{\frac {i}{g_{s}}}\partial _{\alpha }\right)e^{-i{\bar {\theta }}(\mathbf {r} ,t)}$

unde

${\bar {\theta }}(\mathbf {r} ,t)=t_{n}\theta ^{n}(\mathbf {r} ,t)\,,$

este o matrice 3 × 3 construită din tⁿ matricile de mai sus, iar θⁿ = θⁿ(r, t) sunt opt funcții gauge care depind de poziția spațială r și timpul t. Se utilizează exponențiarea matricei în transformare. Derivata covariantă gauge se transformă similar. Funcțiile θⁿ de aici sunt similare cu funcția gauge χ(r, t) la schimbarea potențialului electromagnetic cu patru componente A, în componentele spațiu-timp:

$A'_{\alpha }(\mathbf {r} ,t)=A_{\alpha }(\mathbf {r} ,t)-\partial _{\alpha }\chi (\mathbf {r} ,t)\,$

lăsând tensorul electromagnetic F invariant.

Câmpurile quarcice sunt invariante la transformarea gauge;

$\psi (\mathbf {r} ,t)\rightarrow e^{ig{\bar {\theta }}(\mathbf {r} ,t)}\psi (\mathbf {r} ,t)$

Referințe

Lectură suplimentară

Cărți

• W. N. Cottingham; D. A. Greenwood (2007). An Introduction to the Standard Model of Particle Physics. Cambridge University Press. ISBN 978-113-946-221-1. 
• H. Fritzsch (1982). Quarks: the stuff of matter. Allen lane. ISBN 0-7139-15331. 
• S. Sarkar; H. Satz; B. Sinha (2009). The Physics of the Quark-Gluon Plasma: Introductory Lectures. Springer. ISBN 978-3642022852. 
• J. Thanh Van Tran, ed. (1987). Hadrons, Quarks and Gluons: Proceedings of the Hadronic Session of the Twenty-Second Rencontre de Moriond, Les Arcs-Savoie-France. Atlantica Séguier Frontières. ISBN 2863320483. 
• R. Alkofer; H. Reinhart (1995). Chiral Quark Dynamics. Springer. ISBN 3540601376. 
• K. Chung (2008). Hadronic Production of ψ(2S) Cross Section and Polarization. ISBN 978-0549597742. 
• J. Collins (2011). Foundations of Perturbative QCD. Cambridge University Press. ISBN 978-0521855334. 
• W.N.A. Cottingham; D.A.A. Greenwood (1998). Standard Model of Particle Physics. Cambridge University Press. ISBN 0521588324. 

Lucrări alese

• J.P. Maa; Q. Wang; G.P. Zhang (2012). „QCD evolutions of twist-3 chirality-odd operators”. Physics Letters B. 718 (4–5): 1358–1363. Bibcode:2013PhLB..718.1358M. doi:10.1016/j.physletb.2012.12.007. 
• M. D’Elia, A. Di Giacomo, E. Meggiolaro (1997). „Field strength correlators in full QCD”. Physics Letters B. 408 (1–4): 315–319. Bibcode:1997PhLB..408..315D. doi:10.1016/S0370-2693(97)00814-9. Mentenanță CS1: Nume multiple: lista autorilor (link)
• A. Di Giacomo. „Gauge Invariant Field Strength Correlators In QCD”. arXiv:hep-lat/9808056 . 
• M. Neubert (1993). „A Virial Theorem for the Kinetic Energy of a Heavy Quark inside Hadrons”. Physics Letters B. 322 (4): 419–424. Bibcode:1994PhLB..322..419N. doi:10.1016/0370-2693(94)91174-6. 
• M. Neubert; N. Brambilla; H.G. Dosch; A. Vairo (1998). „Field strength correlators and dual effective dynamics in QCD”. Physical Review D. 58 (3): 034010. Bibcode:1998PhRvD..58c4010B. doi:10.1103/PhysRevD.58.034010. 
• V. Dzhunushaliev. „Gluon field distribution between three infinitely spaced quarks”. arXiv:1101.5845 . 

Vezi și

• Confinarea Quarcurilor
• Matrici Gell-Mann
• Câmp (fizică)
• Tensorul lui Einstein
• Simetria în mecanica cuantică
• Buclă Wilson
• Gauge Wess–Zumino

Legături externe

• K. Ellis (2005). „QCD” (PDF). Fermilab. Arhivat din original (PDF) la 26 septembrie 2006. 

• „Chapter 2: The QCD Lagrangian” (PDF). Technische Universität München. Accesat în 17 octombrie 2013.